Aberrations chromatiques

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 Matériaux utilisés pour les lentilles

L'indice d'un milieu réfringent varie avec la longueur d'onde de la lumière utilisée.
En dehors des bandes d'absorption du matériau, on montre à partir des équations de Maxwell que la variation de l'indice avec la longueur d'onde est de la forme : n(λ) = A + B / λ² + C / λ⁴ + ... (relation trouvée empiriquement par Cauchy).
On peut aussi traduire cette variation par la relation empirique de Sellmeier :
n²(λ) = 1 + B₁λ² / (λ² − C₁) + B₂λ² / (λ² − C₂) + B₃λ² / (λ² − C₃)

Liquides

On utilise maintenant des lentilles constituées de liquides non miscibles (eau et huile) dont on peut faire varier la forme du dioptre de l'interface avec une tension électrique (phénomène d'électromouillage) et ainsi modifier la distance focale.

Verres minéraux

Ils sont obtenus par fusion de silice additionnée d'acide borique, de phosphates, de fluorures avec des carbonates de calcium, sodium, potassium ou des oxydes de plomb ou d'alumine. Les verres sont constitué des chaînes tridimensionnelles de SiO₄ ou BO₃ avec dans les lacunes des ions K⁺, Ca⁺⁺, Na⁺, Ba⁺⁺ ou Pb⁺⁺.
On classe les verres optiques en crown (silicates double de potassium et de calcium) et flints (silicates double de potassium et de plomb).
La déviation de la lumière par un prisme augmente quand on passe du rouge au violet : l'indice augmente quand la longueur d'onde diminue.
Il est d'usage de désigner certaines radiations caractéristiques par des lettres :

• C (λ = 656,27 nm) raie rouge de l'hydrogène
• D (λ = 589,29 nm) milieu du doublet jaune du sodium
• F (λ = 486,16 nm) raie bleue de l'hydrogène

Pour un prisme de petit angle A, les déviations pour les raies C, D et F sont respectivement :
Δ_C = (N_C − 1).A       Δ_D = (N_D − 1).A       Δ_F = (N_F − 1).A
On peut caractériser la variation relative de la déviation par le rapport (Δ_F −  Δ_C) / Δ_D = (N_F − N_C) / (N_D − 1) = 1 / ε

Le pouvoir dispersif (ou constringence) du verre 1 / ε = (N_F −  N_C) / (N_D − 1) caractérise la dispersion du verre.
ε est d'autant plus petit que le verre est plus dispersif.
ε souvent écrit ν (nu) est aussi appelé nombre d'Abbe.

Quelques exemples
	F	D	C	ε
Crown N-BK10	1,50296	1,49775	1,49552	67
Flint N-F2	1,63208	1,61990	1,61506	36
Sel	1,5533	1,5442	1,5406	35
Fluorine	1,4370	1,4338	1,4325	95
Eau	1,3371	1,3330	1,3311	56

 Aberrations chromatiques

L'expression de la vergence d'une lentille mince est donnée par :

Elle est fonction de l'indice et varie donc avec la couleur de la lumière. La distance focale diminue quand on passe du rouge au violet. Comme la position du centre optique ne dépend que de la géométrie de la lentille, pour une lentille éclairée en lumière blanche, il y aura une infinité de foyers compris entre un foyer violet F'v et un foyer rouge F'r.

La position de l'image d'un objet AB varie entre A'vB'v et A'rB'r. L'effet du chromatisme de la lentille agit à la fois sur la position et sur la dimension de l'image : il y a un chromatisme de position et un chromatisme de grandeur.

Aberration chromatique longitudinale principale

L' aberration chromatique longitudinale principale a est la distance F'vF'r.
On peut écrire que la distance focale est 1 / f ' = (N − 1).A
En prenant comme extrémités du spectre les raies C et F, on a :
1 / f 'r = (N_C − 1).A       1 / f 'v = (N_F − 1).A       1 / f ' = (N_D − 1).A
1 / f 'v − 1 / f 'r = (f 'r − f 'v) / f 'r.f 'v = (N_F − N_C).A  = (N_F − N_C)  / (N_D − 1). f ' =  1 / ε.f '
On tire a / f '² = 1 / ε.f ' soit a = f ' / ε

L' aberration longitudinale principale a est proportionnelle à la distance focale f ' et au pouvoir dispersif du verre 1 / ε mais ne dépend pas du diamètre de la lentille. Elle peut varier de f ' / 66 pour un crown peu dispersif à f ' / 33 pour un flint très dispersif.

Aberration chromatique transversale principale

Quand on déplace un écran normal à l'axe la section du faisceau n'est jamais ponctuelle. Cette section est une tache blanche avec des irisations. En avant de F'r, elle est bordée de rouge et elle est bordée de violet au delà de F'v. La position PQ correspond au minimum du diamètre. C'est l'aberration chromatique transversale principale.
La comparaison des triangles semblables IF'vJ et PF'vQ puis IF'rJ et PF'rQ donne en confondant OF'v et OF'r avec OF' :
PQ / IJ = F'vF' / OF' =F'rF' / OF' = F'vF'r / 2.OF' soit PQ / IJ = a / 2.f ' ou encore PQ = IJ / 2.ε

L' aberration transversale principale est proportionnelle au pouvoir dispersif du verre 1 / ε, au diamètre d'ouverture de la lentille mais ne dépend pas de la distance focale de la lentille. On peut la réduire en diaphragmant la lentille.

 Achromatisme d'un système

Principe du doublet achromatique

Le système est achromatique si tous les foyers sont confondus. Ceci ne peut être réalisé qu'en utilisant plusieurs lentilles. On examine le cas d'un doublet de lentilles minces accolées L et L'.
En passant de la raie C à la raie F, les vergences des lentilles L et L' varient de A.(N_F − N_C) à A'.(N'_F − N'_C) avec
1 / f = A.(N_D − 1) et 1 / f '= A'.(N'_D − 1)
La variation totale de convergence est ΔV = A.(N_F − N_C) + A'.(N'_F − N'_C)
ΔV = (N_F − N_C) / (N_D − 1).f + (N'_F − N_'C) / (N'_D − 1).f ' = V.(N_F − N_C) / (N_D − 1) + V'.(N'_F − N_'C) / (N'_D − 1)

Les foyers rouge et violet sont confondus si ΔV = 0 donc si : V / ε + V' / ε' = 0.

Conséquences

• Les constringences étant toujours positives D et D' doivent être de signes opposés : une lentille doit être convergente et l'autre divergente.
• Les verres des deux lentilles doivent être différents car ε = ε' entraîne D = −D' et la vergence totale est nulle.
• Les valeurs absolues des vergences doivent être inversement proportionnelles aux pouvoirs dispersifs : la lentille de plus grande vergence à le plus faible pouvoir dispersif.
  Pour réaliser un doublet convergent, il faut associer une lentille convergente en crown à une lentille divergente en flint.
  

La vergence désirée étant V0 = V + V', on en déduit que D = D0.ε / ( ε − ε') et D' = D0.ε / ( ε' − ε).

Les distances focales calculées pour obtenir l'achromatisme pouvant être obtenues avec une infinité de formes différentes de lentilles les combinaisons retenues doivent aussi permettre la correction des aberrations géométriques du système.

Parmi les nombreuses réalisations de doublets achromatiques citons :
- le doublet Littrow CV crown R1 = R2, DV flint R3 = − R2, R4 = ∞
- le doublet Clark CV crown R1 = R2, DV flint R3 ≈ − R2, R4 >> R3
- le doublet Fraunhofer CV crown R1 > R2, DV flint R3 ≈ − R2, R4 > R3 ...
Il faut que les rayons de courbure de la face de sortie de la première lentille et de la face d'entrée de la seconde soit identiques pour supprimer un interface verre-air-verre.

Spectre secondaire

Le doublet est achromatique pour les raies C et F. Il l'est pour un couple λ et λ + dλ si dV = 0 pour ces deux longueurs d'onde donc si A.dN +A'dN' = 0 ou AN + A'N' = Constante.
Cette relation implique que la courbe N' = f(N) est une droite condition réalisée par certains verres récents.
Dans le cas général, la courbe N' = f(N) n'est pas une droite et il reste un étalement résiduel des foyers appelé spectre secondaire.

Exemples de doublets achromatiques

Pour une valeur donnée de la distance focale du doublet pour la raie d, ce programme détermine la distance focale pour chacune des autres raies. Il permet de choisir la distance focale de la lentille de crown qui donne l'aberration chromatique longitudinale minimale.

Choisir la valeur de la distance focale F_d du doublet pour la raie d avec le premier curseur.
Choisir la valeur de la distance focale F_c de la lentille en crown avec le second curseur. La valeur de la distance focale de la lentille de flint est déduite des relations : D = D0.ε / ( ε − ε') et D' = D0.ε / ( ε' − ε).
Le dernier curseur permet de choisir la valeur de la longueur d'onde (raies r, C, d, e, F, g ou h).

Les verres utilisés sont un crown N-KB 10 et un flint N-F2 Les valeurs utilisées correspondent aux verres SCHOTT N-F2 (flint avec A =36,43) et N-KB10 (crown avec A = 67)

Raie	r (Hélium)	C (hydrogène)	d (Mercure)	e (Mercure)	F (hydrogène)	g (Mercure)	h (Mercure)
Longueur d'onde (nm)	706,5	656,3	587,5	546,1	486,1	435,8	404,6
N-F2 (flint)	1,61229	1,61506	1,62005	1,62408	1,63208	1,64209	1,65087
N-BK10 (crown)	1,49419	1,49552	1,49782	1,49960	1,50296	1,50690	1,51014

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La figure ci-dessous représente les variations des distances focales pour :
* une lentille en flint de focale −83,8 cm (raie d) en bleu
* une lentille en crown de focale 45.6 cm (raie d) en rouge
* le doublet formé par l'assemblage des deux lentilles en jaune dont la distance focale est 100 cm

On peut constater que l'association des deux lentilles diminue fortement l'aberration chromatique longitudinale.

Triplets apochromatiques

Le triplet apochromatique est une version améliorée du doublet achromatique pour la correction des aberrations chromatique et sphérique.
Dans un achromat on se limite à la correction des distances focales pour deux longueurs d'onde différentes (généralement rouge et bleue). L'apochromat permet de corriger les distances focales pour trois longueurs d'onde différentes. La dispersion résiduelle des couleurs est moindre que celle produite par un achromat, à ouverture et distance focale équivalentes. L'apochromat permet aussi de corriger les aberrations sphériques sur deux longueurs d'onde, contre une longueur d'onde avec l'achromat.

Achromatisme apparent d'un oculaire

On utilise souvent des oculaires constitués de deux verres non accolés constitués d'un même verre pour observer l'image donnée par un objectif supposé corrigé de l'aberration chromatique longitudinale.
L'image AB (blanche) donnée par cet objectif se forme dans le plan focal objet de l'oculaire et l'image finale est alors à l'infini.
Dans un tel oculaire, il y a la fois dispersion des plans principaux et des foyers.
La composante rouge de l'image est vue sous l'angle αr, la composante bleue sous l'angle αv. Pour que l'observateur voit une image blanche, il faut que toutes les composantes soient vues sous le même angle α.
Or α_λ ≈ AB / f_λ .
Il y aura donc achromatisme (seulement apparent) si f_λ ne dépend pas de la longueur d'onde donc si d(1 / f) = 0.

Pour un doublet d'épaisseur e avec des lentilles de distances focales f₁ et f₂ , on a : 1 / F = 1 / f₁ + 1 / f₂ − e / f₁.f₂
df₁ / f₁² + df₂ / f₂² − (df₁ / f₁ + df₂ / f₂).e /f₁.f₂ = 0.
Les lentilles étant identiques on a: df₁ / f₁ = df₂ / f₂ = c
Donc c / f₁ + c /f₂ − 2.e.c / f₁.f₂ = 0 et finalement
f₁ + f₂ = 2e.
Cette relation est verifiée pour les oculaires de Huygens (doublets de formule 3, 2, 1 ou 4, 3, 2)