Focométrie

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La focométrie est la détermination expérimentale des éléments cardinaux d'un système optique.
Les méthodes utilisables sont nombreuses mais de mise en œuvre et de précision variées et il convient de choisir la plus adaptée aux besoins.

 Méthodes rapides

Sphéromètre des lunetiers

L'expression de la vergence d'une lentille mince est donnée par :

La mesure des rayons des faces permet donc de déterminer la valeur de la vergence. On peut utiliser un sphéromètre à trois pointes A, B et C appliqué sur la surface sphérique. La pointe centrale C est reliée à un comparateur qui permet de mesure la flèche (distance entre C et la droite AB de longueur L). Si cette flèche est petite devant le rayon de courbure elle vaut L² / R. Elle est proportionnelle à 1 / R.

Comme les verres de lunettes ont des indices voisins de 1,5, il est possible de graduer le comparateur directement en dioptries. La graduation est négative pour les faces concaves et positive pour les faces convexes.
On applique l'appareil sur les deux faces du verre et on fait la somme algébrique des indications pour obtenir la vergence globale. La précision est de l'ordre de 0,1 dioptrie.

Méthode de neutralisation

Pour déterminer la vergence d'une lentille, on lui accole une lentille opposée de manière à obtenir un ensemble équivalent à une lame à faces parallèles.

La recherche de la bonne lentille qui assure la neutralisation est facilitée par la remarque suivante : Quand on regarde à travers une lentille un objet A de manière à obtenir une image virtuelle A' si on déplace la lentille vers le haut, l'image se déplace vers le bas si cette lentille est convergente. Par contre elle se déplace également vers le haut dans le cas d'une lentille divergente. Pour un verre neutre, il n'y a pas de déplacement de l'image. En effet pour une lentille divergente la lentille et l'image sont du même côté de l'objet alors que c'est l'inverse pour une lentille convergente.

Fronto-focomètre

Ce dispositif connu sous le nom de frontofocomètre est utilisé par les lunetiers pour mesurer la distance focale des verres de lunettes.

Description :
L'appareil comporte une source lumineuse (non représentée) un collimateur de distance focale f₁ figuré par la lentille L₁ et d'une lunette de visée réglée sur l'infini. Seule la lentille L₂ de  l'objectif de distance focale f₂ est représentée. L'oculaire de cette lunette permet de grossir l'image qui se forme dans le plan focal image de L₂.
Le collimateur forme l'image A d'une mire M mobile.

Fonctionnement :
La lentille Lx de vergence Vx à étudier de focale Fx est placée au foyer image de L₁.
Fx donne de A une image B et L₂ donne de B l'image finale C.
Le réglage consiste à amener l'image C dans le plan focal de L₂ en déplaçant la mire M. Si cette condition est réalisée c'est que l'image B est à l'infini et donc que l'image A est située dans le plan focal de Lx.
F₁ et F'₁ sont les foyers de L₁.
La relation de conjugaison de L₁ avec origines aux foyers (formules de Newton) donne : F₁M.F'₁A = − f₁².
Quand le réglage est réalisé F'₁A est égal à la valeur algébrique de Fx.
Donc xm = F₁M = − f₁² / Fx = − f₁².Vx

La vergence de la lentille étudiée est donc proportionnelle à la valeur algébrique de F₁M. Une fois l'appareil réglé, il suffit de lire Vx sur une échelle graduée.
La précision de la mesure dépend de la qualité du réglage et de la qualité du système de déplacement de la mire. Elle est assez faible pour les petites valeurs de la vergence.

Les frontofocomètres récents affichent automatiquement toutes les caractéristiques d'un verre placé dans l'appareil.

 Méthodes utilisables avec les lentilles minces

Utilisation des relations de conjugaison

A partir de la relation il est possible de déterminer la valeur de la distance focale à partir de la détermination des position de l'objet, de la lentille et de l'image. La précision est limitée par la difficulté d'apprécier exactement la position de l'image.

Autocollimation

Sur un banc d'optique, on place un objet lumineux, la lentille à étudier et dans un plan parallèle à celui de la lentille un miroir plan (en cyan et gris). La distance entre le miroir et la lentille est quelconque.
Si la source est confondue avec le foyer de la lentille, tout rayon émerge de la lentille parallèlement à l'axe optique, frappe le miroir et revient sur lui-même : l'image (réelle) se forme dans le plan focal avec un grandissement égal à −1.
Pour tracer les rayons pour une position quelconque de la lentille, on cherche la position de l'image donnée par la lentille (en vert). L'image donnée par le miroir (en jaune) est symétrique par rapport au miroir. Cette image est un objet virtuel (la lumière va alors de la droite vers la gauche) pour la lentille qui en donne une image finale réelle (en orange).
Il faut déplacer la lentille (et le miroir) pour former l'image finale dans le plan de l'objet.

Méthode de Bessel

Sur un banc d'optique, on place un objet lumineux et un écran situé à la distance D de la source. Il existe deux positions de la lentille qui permettent d'obtenir une image nette de l'objet sur l'écran. Ces deux positions sont séparées par la distance d.
S'il est impossible d'obtenir ces deux positions, il faut augmenter D.
Cette méthode nécessite quatre pointés. Il faut que D soit assez grand pour que d ne soit pas trop petit afin de diminuer l'incertitude relative sur sa valeur.

◊ Cette méthode ne s'applique qu'aux lentilles convergentes.
Avec une lentille convergente de sommet O, on forme sur un écran l'image réelle A' d'un objet réel A.
D'après la relation de conjugaison, on a : OA' = OA.OF' / (OA + OF').
On pose OA = x et D = AA' = AO + OA' = − x² / (x + f ').
x et D sont liés par la relation x² + D.x + D.f ' = 0.
On pose Δ = [D.(D − 4.f ')]^½.
Si D > 4.f ', cette équation admet pour solutions O₁A = x1 = ½( − D − Δ) et O₂A = x₂ = ½( − D + Δ).

♦ Pour une distance objet écran D > 4.f', il existe deux positions d'une lentille de distance focale f ' pour lesquelles celle-ci donne en A' l'image d'un objet placé en A.

On pose O₁A' = x'₁ et O₂A' = x'₂.
D = − x₁ + x'₁ = − x₂ + x'₂ et par suite x'₁ = − x₂ et x'₂ = − x₁.
Les positions de la lentille sont symétriques par rapport au milieu de D. On pose d = O₁O₂
D = AA' = AO₁ + O₁O₂ + O₂A' = − x₁ + d + x'₂
D = AA' = AO₂ + O₂O₁ + O₁A' = − x₂ + d + x'₁
D − d = x'₂ − x₁ = − 2.x₁ = D + Δ
D + d = x'₁ − x₂ = − 2.x₂ = D − Δ
Le produit de ces deux relations donne : (D − d).(D + d) = D² − Δ² .
D² − d² = D² − D.(D − 4.f ') = D.4.f '
Finalement on obtient la valeur de la distance focale de la lentille : f ' = (D² − d²) = 4.D

Méthode de Silbermann

Cette méthode dérivée de la méthode de Bessel ne s'applique qu'aux lentilles convergentes.
Dans la méthode de Bessel, on a D = − x² / (x + f ').
La dérivée dD / dx = − x.(x + 2.f ') / (x + f ')², s'annule pour x = − 2.f ' et pour x = 0.
La valeur x = 0 correspond à l'objet placé sur la lentille et ne présente pas d'intérêt.
La valeur x = − 2.f ' correspond à D = 4.f ' donc à la racine double de l'équation x² + D.x + D.f ' = 0.
♦ Si D = 4.f ', Il existe une seule position de la lentille qui permettent d'obtenir une image nette de l'objet sur l'écran.

Remarques :
- Si cette condition est réalisée, A et A' sont les points antiprincipaux de la lentille et le grandissement est égal à − 1.
- On peut noter que pour cette position, la distance objet-image est minimale ce qui facilite le réglage.

Sur un banc d'optique, on place un objet lumineux et un écran situé à la distance D de la source. Il existe deux positions distantes de d de la lentille qui permettent d'obtenir une image nette de l'objet sur l'écran. On diminue la valeur de D jusqu'à ce que ces deux positions soient confondues (d = 0). On mesure alors sur le banc d'optique la distance D objet-image et on déduit f = D / 4. On peut s'aider des deux remarques ci-dessus pour améliorer le réglage.

Méthode de Badal

Un objet source est placé au foyer d'une lentille convergente L₁ qui donne une image à l'infini. Une seconde lentille convergente L0 de distance focale f '₀ connue donne de cette image une image réelle située dans son plan focal image (image en jaune).
On note, sur le banc d'optique, l'abscisse X₀ de ce plan.
On place le sommet de la lentille Lx dont on désire déterminer la distance focale au foyer objet de la lentille L₀.
Lx donne de l'objet initial (pour elle situé à l'infini) une image située dans son plan focal image (en vert).
L₀ donne de cette image une image finale (en jaune) dans un plan situé à l'abscisse X₁.
On pose D = X₁ − X₀. D est positif pour une lentille divergente et négatif pour une lentille convergente. Dans ce cas, il ne peut pas être supérieur à f '₀.
L'application de la relation de Newton appliquée à la lentille L₀ donne f 'x = − f '₀² / D.

 Systèmes épais

Méthode de Cornu

Cornu a mis au point une technique de détermination des éléments cardinaux d'un système épais.
Cette méthode dont la précision est assez faible est détaillée dans cette page.

Méthode de Davanne et Martin

Cette méthode permet de caractériser un système épais dont les foyers sont réels. Elle est basée sur la recherche de ses éléments antiprincipaux. C'est l'équivalent pour les systèmes épais de la méthode de Silbermann.
Cette méthode est surtout utilisée pour l'étude des objectifs photographiques.